بخشی از مقاله
چکیده - دراین مقاله ضمن شبیه سازی انتشار پالس پارابولیکی در ND-DDF - فیبر اپتیکی با پاشندگی کاهنده و پاشندگی سرعت گروه نرمال - نشان دادهایم که با انتشار بیشتر پالس در فیبر علاوه بر نوسانات در لبه های پالس، در پالس نوساناتی به وجود میآید که این نوسانات به صورت سینوسی بوده و در فواصل دورتر این نوسانات سینوسی به صورت یک رشته از سالیتونهای تاریک مجانبی تحول مییابند.
-1 مقدمه
پالس پارابولیک تولید شده درتقویتکنندههای فیبر اپتیکی با پاشندگی کاهنده در ناحیهی پاشندگی سرعت گروه نرمال بخاطر ویژگیهایی از قبیل مقاومت در برابر شکست موج اپتیکی، خودمتشابهی در شکل پالس و چیرپ خطی، موضوع جالب و در حال رشدی است. بعلاوه، چیرپ خطی باعث فشردگی بیشتر پالس در زمان میشود. این ویژگیهای جالب باعث شده است که پالس پارابولیک از اهمیت عملی گستردهای برخوردار شود. همچنین ترکیب یک تقویت کنندهی پالس پارابولیکی با یک فیدبک اپتیکی منجر به تولید اولین لیزر پالس پارابولیکی شده است.[1]
مطالعات عملی اخیر ویژگیهای قابل توجهای از پالسهای پارابولیکی را برای روشهای جدیدِتحلیل پالس اپتیکی و تولیدِ اپتیکی سیگنالهای دور برد استخراج کرده است.[2] دراین مقاله ابتدا به بررسی انتشار پالس پارابولیک در یک ND-DDF - فیبر اپتیکی با پاشندگی کاهنده و پاشندگی سرعت گروه نرمال - میپردازیم. و نشان میدهیم که با انتشار بیشتر پالس در فیبر، در پالس نوساناتی به وجود میآید که این نوسانات به صورت سینوسی بوده و در فواصل دورتر این نوسانات سینوسی در یک رشته از سالیتونهای تاریک مجانبی تحول مییابند.
-3 شبیهسازی انتشار پالسهای پارابولیک در: ND-DDF
پالس ورودی ND-DDF را یک پالس گاوسی با پهنای 1ps و انرژی اولیهی 50pj درنظر میگیریم. با توجه به این شرایط و مقدار GVD، طول پاشندگی و غیرخطی به ترتیب عبارتند از LD=277m و LNL=5m که در این صورت N=7 میباشد.در شکل - - 1 شبیه سازی انتشار پالس پارابولیکی در را نشان دادهایم. با انتشار بیشتر پالس در فیبر، نوساناتی در مرکز پالس هم بوجود میآید.
هنگامی که این نوسانات در DDF مسافت بیشتری را طی کنند، بر هم کنش سه اثر مدولاسیون خود فازی - - SPM، پاشندگی سرعت گروه نرمال - - GVD و اثر تقویت منجر به تولید سالیتون های تاریک مجانبی می شود. پالس خروجی از ND-DDF در z=2/5LD در شکل - - 3 نشان داده شده. همانطور که از شکل مشخص است این نوسانات سینوسی بوده و منجر به تشکیل رشتهای از پالسها می-شوند که شدت آنها با P - T - =A2[1-sech2 - cT - ] بیان میشود که عمق شدت حفره A2 و c ضریب تعیین کنندهی پهنای حفره است. بنابراین میتوان گفت پالسهای پارابولیکی در یک رشته از سالیتونهای تاریک مجانبی تحول مییابند.
-4 نتیجهگیری
دراین مقاله ابتدا به بررسی انتشار پالس پارابولیکی در ND-DDF - فیبر اپتیکی با پاشندگی کاهنده و پاشندگی سرعت گروه نرمال - پرداختیم. و نشان دادیم که با انتشار بیشتر پالس در فیبر علاوه بر نوسانات در لبهها، در پالس نیز نوساناتی به وجود میآید که این نوسانات به صورت سینوسی بوده و در فواصل دورتر این نوسانات سینوسی به صورت یک رشته از سالیتونهای تاریک مجانبی تحول می-یابند.
