بخشی از مقاله
چکیده
دراین مقاله ما بر اساس یک روش تحلیلی انرژي آزاد گینزبرگ لانداو براي ابررسانا را که به صورت بسطی از توان هاي پارامتر نظم هست با اضافه کردن جمله تصحیح مرتبه ششم g 6 در یک بعد - نانو سیم ابررسانا - تعمیم داده و پتانسیل مؤثر را در این حالت به دست می آوریم سپس با رسم نمودار پتانسیل مؤثر براي هر 3دو حالت تعمیم یافته و تعمیم نیافته با استفاده از نمودار و روابطی که در مرجع[2] داریم به این نتیجه میرسیم که این تعمییم با نتایج تجربی سازگاري دارد.
مقدمه
مطالعه نظري فرآیندهایی که ابررسانایی را در یک بعد از بینرمی برند به سال 1339رهجري شمسی بر می گردد زمانی که لانگروامبگاوکار- مکامیر و هالپرین - LAMH - رنظریه لغزش هاي فاز فعال شده گرمایی را توسعه دادند که مقاومت و اتلاف را در سیم هاي نازك زیر دماي بحرانی TC رشرح می داد.ر.[1]رایجاد مقاومت در نظریه لانگروامبگاوکار - LA - ربر طبق دو فرض اصلی است.ر فرض اول آن است که طبق رابطه جورفسون وقتی بین دو نقطه در یک ابررسانا اختلاف پتانسیل وجود داشته باشد، اختلاف فاز پارامتر نظم و در نتیجه جریان به طور پیوسته افزایش می یابد.ردر نتیجه شرط برقرار شدن یک جریان پایا آن است که به همان اندازه که اختلاف پتانسیل، اختلاف فاز را افزایش می دهد، افت و خیزهاي درون ابررسانا نیز به میزان متوسطی آن را کاهش می دهند.ردر نظریه LAراز برابر قرار دادن این دو آهنگ مقاومت سیم نازك ابررسانا محاسبه می شود.ر فرض دیگري که در این جا مطرح است آن است که می توان با پارامترهاي نظم مختلط rرحالت هاي مربوطه دستگاه را توصیف کرد.
نظریه گینزبرگ لانداو در یک بعد
احتمال حضور دستگاه در هر حالت متناسب با exp F/ KBT راست که در آن Fرانرژي آزاد گینزبرگ- لانداؤ است.ردر مرجع [2]رنشان داده شده است که براي یک سیم نازك و حامل جریان کوچک می توان از میدان و آثار مغناطیسی صرف نظر کرد و در نتیجه انرژي آزاد GLررا به صورت زیر نوشت.ر ررفتار پتانسیل مؤثر در حالت تعمیم یافته عمنحنی خط پرلارمشابه با رفتار پتانسیل مؤثر در حالت عادي عمنحنی خط چینلاراست.ربا این تفاوت که نقطه ي f رو اندازه پتانسیل مؤثر در این نقطه به مقادیر کوچکتري انتقال یافته است.رر
