بخشی از مقاله
چکیده
–ف تولید هماهنگ هاي مرتبه ي بالا پHHGژفتوسط میدان لیزري با قطبشفبیضوي از نظر تئوري بررسی شده استچفف میدان لیزري با قطبش بیضوي با گذر از دو تیغه ي چارك موجی تولید شده استچ فدر این مقاله فبا استفاده از میدان لیزريفدو رنگیفبا قطبش بیضوي پاسخ تک اتم پمیکروسکوپیژفرا با استفاده از مدل لونشتین بررسیفکرده ایمچفدر نهایت طی شبیه سازي طیف هماهنگ هاي بالاي تولید شده،فشاهد افزایش بازده تولید در شدت و مکان قطع هماهنگ ها هستیمچفففف
کلید واژهنففتولید هماهنگ هاي مرتبه ي بالا، قطبش بیضوي، میدان لیزر دو رنگیفف
-1 مقدمه
تولید هماهنگ هاي مرتبه ي بالا توسط میدان لیزري پر شدت بدلیل توانایی در تولید پالس هاي آتو ثانیه بسیار مورد توجه استچ فمنشا فیزیکی نشر هماهنگ ها توسط مدل سه مرحله اي نیمه کلاسیک ]ل[ف و مدل کوانتومی ]ه [ فقابل توضیح استچفطی مدل نیمه کلاسیک ابتدا الکترون توسط میدان از اتم جدا شده پیونیزاسیونژفو شتاب میگیرد، سپس با احتمال مشخصی در نشر نور با طول موج خیلی کوتاه XUVفو VUV، به اتم بازمیگردد و با یون مادر باز ترکیب میشودچفدر این مقاله از پالس لیزري با قطبش بیضوي استفاده میکنیمچفاین قطبش قادر به تولید پالس لیزري چند دوره اي است ]م[، اما در بعضی موارد،فلیزر هاي بیضوي مسیر الکترون را تا اندازه اي تغییر میدهند که الکترون دیگر قادر به بازترکیب شدن با یون مادر نخواهد بود و هسته را از دست میدهد، و بدین ترتیب تولید هماهنگ رخفنخواهد دادچفبنابراین درجه ي بیضوي بودن میدان بسیار اهمیت داردچفاکنون HHG فرا تحت میدان فرودي دو رنگی با قطبش بیضوي بررسی میکنیمچفبدلیل حجم بالاي کار تنها پاسخ میکروسکوپی پتک اتمژفرا مطالعه کرده ایمچفف
-2 زمینه ي نظري
روش هاي مختلفی برايفدستیابی به پالس هاي لیزري بیضوي از نظر تجربی پیشنهاد شده است، اما نتایجی که ما در این مقاله مورد استفاده قرار داده ایم از طریق استفاده از دو تیغه ي چارك موجی پ / 4 ژف بدست آمده استف]غ[چ فمیدان لیزري فرودي میدانی است دو رنگی با قطبش خطی در راستاي yفبا فرکانس هاي 1 فوف 2 فکه بصورت زیر تعریف میشودفففف اما در مدل عددي فکه براي هلیم گازي بررسی شده، پاسخ تک اتم با استفاده از معادله ي شرودینگر وابسته به زمان به صورت تحلیلی، در واحد اتمی محاسبه میشود و گشتاور دوقطبی غیرخطی براي دو مولفه قطبش بیضوي بصورت زیر نتیجه می دهد]هوه
ورقه ي اول با راستاي این میدان فرودي فزاویه ي فمیسازدچفمیدان خروجی پس از عبور از این ورقه شامل دو مولفه ي میباشد که نسبت به میدان اولیه داراي قطبش عمودي میباشندچ فاما این دو مولفه پس از عبور از ورقه ي دوم که نسبت به راستاي اولیه ي میدان زاویه ي ف میسازد، نسبت به قطبش خطی میدان اولیه در قطبش بیضوي قرار میگیرند که بدلیل محدودیت حجم مقاله تنها دو مولفه ي نهایی آورده میشودچ فاین دو مولفه یکی مولفه ي معمولی پOrdinaryژ فو دیگري مولفه ي غیر معمولی پExtra Ordinaryژفمیباشند که با روابط زیر که فثابت تنظیم، Re قسمت حقیقی رابطه و مقدار ایستاي ف تکانهفو کنش شبه کلاسیکیفبراي دو مولفه ي معمولی و غیر معمولی میدان و همینطور پتانسیل برداريفبه ترتیب به شرح زیر می باشند:
شدیم که شدت و مکان قطع طیف هماهنگ هاي تولید شده مستقل از زاویه ي ورقه هاي چارك موجی نسبت به راستاي اولیه ي میدان فرودي است،ففهمانطور که در مقاله ي ] فغ[فاثبات شده است این زوایا تنها میزان قطبش بیضوي میدان خروجی را تعیین میکنندچ فشکل لف طیف هماهنگ هاي تولید شده براي میدان فرودي دو رنگ با قطبش خطی را نشان میدهدچفبنابراین طیف هماهنگ ها برايفدو مورد میدان فرودي تک رنگ با فرکانس 1 فو میدان فرودي دو رنگ با فرکانس هاي 1 فو 2 فبا قطبش بیضوي به ترتیب در شکل هاي هفو م فرا آورده ایمچف فاز شکل هاي ه فو م فافزایش مکان قطع و همینطور شدت هماهنگ هاي ناحیه ي تخت در قطبش بیضوي نسبت به قطبش خطیف پشکل لژفدیده میشودچف همینطور از مقایسه ي شکل هاي هفو مفبخوبی دیده میشود که استفاده از میدان فرودي دو رنگفبا قطبش بیضوي،
